一、磁荷与磁流的引入
麦克斯韦方程组：
引入磁荷和磁流的概念，上述方程可以写成对称形式：
磁荷和磁流实际上不存在，只具有某种等效意义，可以把某个区域中的电磁场看成是由一组等效磁型源所产生。
对于均匀和各向同性媒质，可以将上述方程写为三组方程之和：
对偶性原理
引入磁荷和磁流的概念后的方程组做如下替换，后方程组依然成立
电型源和磁型源所产生的场之间的可变换性称为电磁场的对偶性
在无源区域，如果是方程的一组解，则
也是方程的一组解
二、边界条件
在两种不同介质的分界面上，电磁场可能发生突变，微分形式的方程可能不合适，由积分形式的方程可得以下边界条件：
（表面（自由）磁流密度）
（表面（自由）电流密度）
（表面（自由）电荷密度）
（表面（自由）磁荷密度）
对于实际的物理界面，现实世界中没有磁荷和磁流，因此
如果两种介质都不是理想电导体或理想磁导体，则表面不可能有自由电荷积聚，此时
