[Ray Tracing: The Next Week] 笔记

前言

本篇博客参照自《Ray Tracing: The Next Week》教程，地址为：https://raytracing.github.io/books/RayTracingTheNextWeek.html

该教程在ray tracing in one weekend的基础上，增加了运动模糊、BVH树、Texture映射、柏林噪声、光照、体积渲染等内容。

渲染器的构建过程

与我的上一篇系列笔记类似，我会顺序罗列我认为重要的部分。

运动模糊

这一点和散焦模糊有些类似，也是模仿真实相机拍摄到的现象，即，当相机的快门按下时，运动的物体会发生模糊。

要实现这一点，方法是，在发射采样光线时，令光线在快门的这一段时间内随机发射，再混合采样结果。为光线增加了一个时间t属性。

于此同时，为场景种添加相应的运动物体，比如运动的球体，在1秒的时间内，球体会在某一个方向上移动。这时，因为光线包含时间属性，t时刻的光线r会打到在该时刻对应位置的物体表面上。

最后渲染时，则是将在快门这一时间段内所有的光线追踪结果混合。

以下是运动模糊的渲染结果：

在这里插入图片描述

BVH树

BVH树是一种空间划分的数据结构，可以有效提高光线与物体求交的效率。

在该教程中，BVH树的建立分为以下几步：

将所有图元包裹在一个大的包围盒中。
进行BVH树的划分。
一直分到BVH树的叶子节点只有一个图元为止。

作者在划分BVH树时，不希望留下空子树的问题，因此，在划分子树时，若当前只剩下一个图元，文中会令这个图元既属于左子树又属于右子树。另外，在划分过程中，对于[begin, end]范围内的图元，中点为mid，文中会将[begin, mid]划归左子树，[mid, end]划归右子树，相当于mid这个位置的图元既属于左子树又属于右子树。这种划分方式属于作者的喜好，有它的优势。

一个BVH树的例子如下：

在这里插入图片描述

包围盒

BVH树采用的包围盒应当便于计算相交，且紧密，AABB包围盒符合这个条件。

三维场景内的AABB包围盒为包含目标图元，且边平行于坐标轴的最小六面体。

如何计算射线与AABB包围盒的相交？拿二维场景举例，如下图所示，射线在与x的两个边界相交时，对应的相交位置为t1、t2，射线在与y的两个边界相交时，对应的相交位置为t3、t4，如果射线与这个2D AABB包围盒相交，则t1、t2与t3、t4 的范围重叠。

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三维空间中与上述类似，当射线与x、y、z方向的对应平面相交时，如果范围有重合，则说明射线与包围盒相交。

如何求解射线与对应平面的交点？因为边界都是轴对齐的，将射线的方程带入对应边界的x、y或z值即可。

BVH树的划分

BVH树的划分主要分为三个步骤：

随机选择一个轴
对BVH树种的图元进行排序
对这些图元进行二分，构建子BVH树

文中给出的方法是每次随机选出一个轴，当然也可以轮流选择x、y、z轴。在排序时，依据的排序规则是每个图元对应轴的最小值。在C++中，可以构建box_x_compare、box_y_compare、box_z_compare，然后调用sort方法对数组进行排序。

最终，按照文中给出的BVH树构建方法，光线追踪的渲染过程有所加速。

纹理映射

在光线追踪中，纹理映射是一个反向寻找的过程，即通过射线与物体的交点，反向推算出交点在纹理中的颜色、凹凸等其他属性。这和光栅化不同，光栅化是通过纹理获得物体所有表面的颜色等属性，然后通过光栅化的过程投射给图像。

文中介绍了几种纹理，分别是纯色纹理、空间纹理、以及利用uv坐标的纹理。

纯色纹理。与uv坐标和空间坐标都无关，利用纯色纹理的材质，物体表面的所有颜色都一样。

空间纹理。采样和物体表面的空间坐标有关，和uv坐标无关，即物体表面某一点的颜色由该点的世界坐标(x, y, z)计算得出。

方格纹理就是一种空间纹理，对于任意一点，其颜色的计算是这样的：对于坐标(x, y, z)，首先向下取整，得到三个整数结果(⌊x⌋,⌊y⌋,⌊z⌋)，将这三个结果相加并进行模2运算，得到0或1。如果结果为0将映射到偶数颜色，如果结果为1将映射到奇数颜色。

方格纹理的一个例子如下：

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利用uv坐标的纹理。需要知道如何根据物体表面的三维坐标，计算uv纹理坐标，再利用纹理坐标做颜色运算。因为场景中目前提供的模型都是球体，且目前也不涉及旋转，因此这里的uv坐标直接沿着球面计算。

球面的uv坐标用经纬度表示，其中u = Φ / 2π，v = θ / π，Φ为对应点在单位球中的经度，θ为对应点在单位球中的纬度。球面上点的三维关系与经纬度的关系如下：
$-cos(\theta)\\ x = -cos(\phi)sin(\theta)\\ z = sin(\phi)sin(\theta)$
从而可得
$\phi = atan2(-z, x) + \pi\\ \theta = arccos(-y)$
注意，这里因为atan2的数值范围为-π到π，但是为了让u映射到[0, 1]范围，需要加上一个π。

利用uv坐标的纹理效果如下：

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柏林噪声

柏林噪声是一种自然噪声生成算法。文中主要利用柏林噪声生成空间纹理。

教程中一步步地给出3D柏林噪声的迭代改进过程。

第零次迭代，按照上述方格纹理的思路，首先生成一个大小为256的double数组ranfloat，其中的每个值为从0到1的随机。对于物体表面的每一个点，根据其三维坐标(x, y, z)，得出一个指向ranfloat的下标，并根据这个下标，计算出方格的灰阶。其计算代码如下：

int i = static_cast<int>(4 * x) % 256;
int j = static_cast<int>(4 * y) % 256;
int k = static_cast<int>(4 * z) % 256;int index = i ^ j ^ k;
double grayscale = ranfloat[index];

这一步可以得出一种类似瓦片的效果，这种纹理是重复的。

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第一次迭代，在上述瓦片贴图的基础上，加一些随机，具体到计算，主要是对上述代码中的i，j，k进行随机。这一部分的计算代码如下：

static int* perlin_generate_perm(){int p = new int[256];for(int i = 0;i<256;i++) p[i] = i;for(int i = 255;i>0;i--){int target = random_int(0, i); // 返回一个[0, i]范围的整数swap(p[i], p[target]);}return p;
}
// noise函数内部
{...int* perm_x = perlin_generate_perm();int* perm_y = perlin_generate_perm();int* perm_z = perlin_generate_perm();i = perm_x[i];j = perm_y[j];k = perm_z[k];...
}

这一步的纹理效果：

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第二次迭代，在生成噪声时，进行线性插值。这一步是将一个点周围8个位置的值做平均加权运算，得出当前位置的灰阶。其核心计算代码如下：

static double trilinear_interp(double c[2][2][2], double u, double v, double w){double accum = 0.0;for (int i=0; i < 2; i++)for (int j=0; j < 2; j++)for (int k=0; k < 2; k++)accum += (i*u + (1-i)*(1-u))*(j*v + (1-j)*(1-v))*(k*w + (1-k)*(1-w))*c[i][j][k];return accum;
}// noise函数内部
{...int u = x - floor(x); // floor为向下取整运算int v = y - floor(y);int w = z - floor(z);int i = static_cast<int>(floor(x));int j = static_cast<int>(floor(y));int k = static_cast<int>(floor(z));double c[2][2][2];for(int di=0;di < 2;di++){for(int dj=0;dj<2;dj++){for(int dk=0;dk<2;dk++){c[di][dj][dk] = ranfloat[perm_x[(i+di) % 256] ^perm_y[(j+dj) % 256] ^perm_z[(k+dk) % 256]];}}}double grayscale = trilinear_interp(c, u, v, w);...
}

此时得出的结果：

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第三次迭代，采用Hermitian插值，而不是线性插值来得到uvw的值，让结果更平滑，消除上述明显的网格特征。添加代码：

u = u*u*(3-2*u);
v = v*v*(3-2*v);
w = w*w*(3-2*w);

这一步得出的结果：

在这里插入图片描述

第四次迭代，调整噪声贴图的频率，方法就是将一个比例系数scale乘以(x, y, z)坐标值，scale越大，频率就越大。我的理解是，这种噪声的生成有一个模式，每经过一定的间隔就会得出相似的噪声结果。把坐标值增大，再来采样，等效于将模式的间隔缩小，这样导致的结果便是噪声图看起来频率更高。

这一步得出的效果如下：

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第五次迭代，上面的结果看起来仍然有些块状，或许是因为这种模式的最小值和最大值总是恰好落在(x, y, z)都为整数的坐标上。因为当(x, y, z)为整数时，u, v, w的值均为0，此时trilinear_interp的结果为c[0][0][0]，等于这个点没有和周围做平均运算。

可以用随机vec3数组ranvec代替之前的随机double数组ranfloat进行采样。在加权平均时，用权重向量和周围点的随机向量做点积，累加获得当前点的采样值。这样可以避免最小和最大值总是恰好落在整数坐标上。由于乘出来的值有可能小于零，需要做0.5 * (grayscale + 1.0)的归一化操作。

这一步的核心代码如下：

static double perlin_interp(vec3 c[2][2][2], double u, double v, double w) {double uu = u*u*(3-2*u);double vv = v*v*(3-2*v);double ww = w*w*(3-2*w);double accum = 0.0;for (int i=0; i < 2; i++)for (int j=0; j < 2; j++)for (int k=0; k < 2; k++) {vec3 weight_v(u-i, v-j, w-k);accum += (i*uu + (1-i)*(1-uu))* (j*vv + (1-j)*(1-vv))* (k*ww + (1-k)*(1-ww))* dot(c[i][j][k], weight_v);}return accum;
}
// noise函数内部
{...double u = x - floor(x);double v = y - floor(y);double w = z - floor(z);int i = static_cast<int>(floor(x));int j = static_cast<int>(floor(y));int k = static_cast<int>(floor(z));vec3 c[2][2][2];for (int di=0; di < 2; di++)for (int dj=0; dj < 2; dj++)for (int dk=0; dk < 2; dk++)c[di][dj][dk] = ranvec[perm_x[(i+di) % 256] ^perm_y[(j+dj) % 256] ^perm_z[(k+dk) % 256]];double grayscale = perlin_interp(c, u, v, w);...
}

这一步的结果如下图：

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第六次迭代，制造湍流效果。将多个不同频率的噪声以不同的权重相加，这就是湍流。湍流部分的计算代码如下：

double turb(const point3& p, int depth=7) const {double accum = 0.0;double temp_p = p;double weight = 1.0;for (int i = 0; i < depth; i++) {accum += weight*noise(temp_p);weight *= 0.5;temp_p *= 2;}return fabs(accum);
}

这一步得出的效果如下：

注：这里的噪声图颜色很深，是因为这里的效果没有做归一化操作，而是直接把小于零的结果直接取绝对值了。

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第七次，最后一次迭代，调整相位。将得出的灰度值送入正弦函数做计算，可以得到起伏的结果。利用相位迭代，可以实现类似大理石表面的纹理效果。这一步的核心代码如下：

double s = scale * p;
color = color(1,1,1) * 0.5 * (1 + sin(s.z() + 10*noise.turb(s)));

效果图如下：

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平行四边形

除了球体之外，教程中终于添加了另外一种图元：平行四边形。

平行四边形用一个基点和两个向量表示：基点Q、两个边向量u和v。

如何实现射线与平行四边形的求交？主要分三步。

找到包含这个平行四边形的平面。
判断射线与这个平面的相交情况。
判断交点是否在这个平行四边形内。

找到四边形的平面

可以用u和v的叉乘得出平面法线，再将基点Q带入，便可得出这个平面方程。

判断射线与这个平面的相交

射线由一个基点和一个方向向量表示，判断射线与这个平面的相交，可以将射线的方程带入平面的方程。如果射线与平面平行或共面，则认为不相交，如果不平面，则求出这个交点，判断是否在射线的有效范围内。我们可以得到以下的式子。
$\ 射线方程：R(t) = \mathbf P + t\mathbf d\\ 代入可得：\mathbf n * (\mathbf P + t\mathbf d) = D \\ 解方程：\mathbf n *\mathbf P +\mathbf n * t\mathbf d = D\\ \mathbf n *\mathbf P + t(\mathbf n *\mathbf d) = D\\ t = \frac{D - \mathbf n * \mathbf P}{\mathbf n * \mathbf d}$
如果t属于射线范围[t_min, t_max]之内，则认为射线与这个平面相交。

判断交点是否在这个平行四边形内

将平面的点转换成以u、v为基底的二维坐标系中，对于任意一个点P，可以表示为P = Q + αu + βv。做以下运算：
$=\mathbf P -\mathbf Q = \alpha \mathbf u + \beta \mathbf v ，p是从Q到P的向量 \\ \\将u、v向量分别与p叉乘：\\ \mathbf v \times \mathbf p = \alpha (\mathbf v \times \mathbf u) + \beta (\mathbf v \times \mathbf v) = \alpha (\mathbf v \times \mathbf u)\\ \mathbf u \times \mathbf p = \alpha (\mathbf u \times \mathbf u) + \beta (\mathbf u \times \mathbf v) = \beta (\mathbf u \times \mathbf v)\\ \\ 向量的除法不能直接进行，两边点乘n\\ \mathbf n * (\mathbf v \times \mathbf p) = \mathbf n * \alpha (\mathbf v \times \mathbf u)\\ \mathbf n * (\mathbf u \times \mathbf p) = \mathbf n * \beta (\mathbf u \times \mathbf v)\\则 \\ \alpha = \frac{\mathbf n * (\mathbf v \times \mathbf p)}{\mathbf n * (\mathbf v \times \mathbf u)}\\ \beta = \frac{\mathbf n * (\mathbf u \times \mathbf p)}{\mathbf n * (\mathbf u \times \mathbf v)}\\ \\ 令 w = \frac{\mathbf n}{\mathbf n * (\mathbf u \times \mathbf v)} = \frac{\mathbf n}{\mathbf n * \mathbf n} \\ \alpha = \mathbf w * (\mathbf p \times \mathbf v)\\ \beta = \mathbf w * (\mathbf u \times \mathbf p)$
要判断点是否在平行四边形中，判断α和β在[0, 1]范围内即可。

平行四边形的绘制结果：

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灯光

文中将能发光的特性作为一个灯光材质。

灯光材质会有一个主动发光的函数，这样在光线打到灯光材质表面时，会增加一项主动发光所产生的颜色。对于不发光的材质而言，主动发光产生的颜色为零。

同时设置背景颜色，当射线最终没有打到物体时，赋予默认背景颜色，而不是根据画布位置得出的渐变色。

得到的灯光效果如下：

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实例化

这一部分主要引入了模型的移动和旋转。

所谓实例是已放置到场景中的几何图元的副本，它完全独立于图元的其他副本，并且可以移动或旋转。

模型移动

在这个过程的实现中，文中没有直接移动模型的坐标，而是反向变换光线的原点位置，然后与模型做求交运算。具体而言，主要分为以下三步：

将射线的原点反向移动偏移量
判断添加偏移后的射线是否与物体存在交点（如果存在，判断在何处）
给交点的位置增加偏移量

这一过程也可以从坐标变化的角度来思考：

将射线从世界坐标系转换到物体局部坐标系
判断射线在物体坐标系内是否与物体存在交点（如果存在，判断在何处）
将交点从物体局部坐标系转换到世界坐标系

文中将移动封装成了一个可击中对象，相当于构建了一个实例，这部分的代码如下：

class translate : public hittable {public:bool hit(const ray& r, interval ray_t, hit_record& rec) const override {// 将射线的原点反向移动偏移量ray offset_r(r.origin() - offset, r.direction(), r.time());// 判断添加偏移后的射线是否与物体存在交点（如果存在，判断在何处）if (!object->hit(offset_r, ray_t, rec))return false;// 给交点的位置增加偏移量rec.p += offset;return true;}private:shared_ptr<hittable> object;vec3 offset;
};

模型旋转

模型的旋转与上述的构建过程类似，不过稍微复杂。

文中给出的旋转表示方法是欧拉角表示法。当射线变换到有旋转的物体坐标系时，不仅原点位置改变，射线的方向也会改变。这一过程如下：

将光线的原点和方向从世界坐标系变换到物体坐标系
判断光线在物体坐标系内与物体是否相交以及交点在何处
将交点的位置以及交点处的法线从物体坐标系变换到世界坐标系

旋转同样被封装成了一个可击中对象，相当于一个实例，这部分的核心代码如下：

class rotate_y : public hittable {public:bool hit(const ray& r, interval ray_t, hit_record& rec) const override {// 将光线从世界坐标系转换到物体局部坐标系auto origin = r.origin();auto direction = r.direction();origin[0] = cos_theta*r.origin()[0] - sin_theta*r.origin()[2];origin[2] = sin_theta*r.origin()[0] + cos_theta*r.origin()[2];direction[0] = cos_theta*r.direction()[0] - sin_theta*r.direction()[2];direction[2] = sin_theta*r.direction()[0] + cos_theta*r.direction()[2];ray rotated_r(origin, direction, r.time());// 判断是否有交点以及交点在何处if (!object->hit(rotated_r, ray_t, rec))return false;// 将交点从物体局部坐标系转换到世界坐标系auto p = rec.p;p[0] =  cos_theta*rec.p[0] + sin_theta*rec.p[2];p[2] = -sin_theta*rec.p[0] + cos_theta*rec.p[2];// 将交点处的法线从物体局部坐标系转换到世界坐标系auto normal = rec.normalnormal[0] =  cos_theta*rec.normal[0] + sin_theta*rec.normal[2];normal[2] = -sin_theta*rec.normal[0] + cos_theta*rec.normal[2];rec.p = p;rec.normal = normal;return true;}
};